Университет XXI века: научное измерение

«Университет XXI века: научное измерение» – 2018 502 На рис. 2 дана дисперсионная зависимость экситонных поляритонов от магнитного поля H r . Магнитное поле H r дает смешивание продольной и поперечной волн при H c r и при . k c ⊥ r Для 0 k ≈ экситонные поляритоны ветвей 1 и 2 циркулярно поляризованы и электрический вектор поляризации расположен в плоскости, перпендикулярной к H r . В пространственной дисперсии M ⊥ →∞ коэффициент отражения в двух областях, которые имеют неравенства ( ) ' 2 2 ' 0 1 2 2 LT LT L ω ω ω ω ω ω ω + ± + < < ± (2) получился бы стопроцентным. Рис. 2. Для , H c k c ⊥ r r дисперсионные кривые экситонных поляритонов в магнитном поле H r . Зеемановское расщепление отсутствует, а диамагнитный сдвиг учтен: при 0 H ≠ r ' 0 0 ω ω ≠ Рис. 3. Пропускание тонких кристаллов EuO .Для , H c k c ⊥ r r и E c ⊥ r возникают на L ω в присутствии магнитного поля будет два минимума, соответствующие двум экстремумам ' 2 L ω ω ± (из рис.2)