Университет XXI века: научное измерение

Физика, математика и информатика 257 Рис. 3. Поляритон: тонкие линии – нет взаимодействия, толстые линии – закон дисперсии (есть взаимодействие); 0 ω – частота расщепления на 1 ω и 2 ω в точке резонанса 0 k ; расщепление есть при больших и малых k В области сильного экситон-фотонного взаимодействия (нижняя поляри- тонная ветвь) масса поляритонов мала вплоть до волновых векторов 1 6 м103~ − ⋅ . Верхняя поляритонная ветвь при росте векторов становится фотоноподобной. Времена жизни поляритонов малы пс 15 10 − ≈ p τ . Фотоны не взаимодействую между собой, а поляритоны сильно взаимодействуют из-за вклада экситонной компоненты поляризуемости. Из рис. 3 видно, что дисперсионные ветви могут наблюдаться и исследоваться экспериментально [5]. Интересные особенности в двумерных полупроводниковых гетерострукту- рах типа EuO-SrO связаны с экситонным спином, что связано с проекцией спи- на электрона 21 ± и проекцией тяжелой дырки 25 ± в самой верхней валентной зоне. Особенно существенны спиновые степени свободы при определении межчастичных взаимодействий, они будут анизотропными. Так экситоны с од- ной ориентацией спина отталкиваются, а с противоположными ориентациями спина притягиваются. Вклады обменных взаимодействий складываются коге- рентно. Подавление парамагнетизма при конденсации в спинорных системах называют спиновым эффектом Мейснера [4]. В магнитных полях меньших кри- тического компенсируется поляритон-поляритонным взаимодействием. В маг- нитных полях, превышающих критическое поле парамагнитные свойства кон- денсата восстанавливаются [5]. Литература 1. Хакен, Х. Квантовополевая теория твердого тела / Х. Хакен.– М.: Наука, 1980. 2. Кардона, П. Ю. М. Основы физики полупроводников / П. Ю. М. Кардона.– М.: Физматлит, 2002. 3. Самохвалов, А. А. Тезисы 8-й Уральской конф. по спектроскопии / А. А. Самохвалов, Н. Н. Лошкарева.– Свердловск, 1975.– С. 118.