Вестник ТГПУ им Л.Н. Толстого №2 2005

№ 2, 2005 ВЕСТНИК ТГПУ им. Л. Н. Толстого где, а - сдвиг дискретного уровня е„, определяемый из соотношения: °- = \ \ fc ( x)\ Vc(x -nd )> a (3- интеграл перекрытия, который можно найти по формуле: Р = \ f * ( ХЖ ( х ) f c ( x -n d )d x Ограничиваясь низшей энергетической подзоной в системе SmS-EuS, из непрерыв- Г ности f c (х) и т~х(х) f cx при x--0,5da получим: sin кЛ а а mJb т А COS k.d. (19) которое позволяет оценить а и (3. На рисунках 3 и 4 иллюстрируются огибающие функ­ ции, соответствующие подзонам Е0, Et, и Е3. N k (2л/ф Рис. 3. Зависимость энергий подзон от к при кх-ку~0 о Z, А Рис. 4. Огибающие функции F(z), соответствующие подзонамЕо, Е1:Е 2 , Е3 Таким образом, в работе проведены расчеты энергетической диаграммы гетеропе­ рехода и сверхрешетки на основе халькогенидов самария и европия, определено, что наи­ больший интерес представляют минизоны, образованные нижними уровнями квантовой ямы, так как в них сосредоточена основная масса носителей заряда. Показано видоизменение их энергетического спектра по сравнению со спектром одиночной квантовой ямы. В заключение работы следует отметить, что некоторые авторы рассматривают подобные ге- терострукгуры довольно упрощенно и не учитывают спинового расщепления 4f7-состояний в