Тезисы докладов научной конференции профессорско-преподавательского состава института по итогам 1966 года

ний подробно изучено в работе [3]. Разлагая в ряд термо­ динамический потенциал Ф= Ф(Р,У,Т) вблизи критиче­ ской точки, автор приходит к уравнению вида: р= >т £ ( Т - 7-)+х2 Т ^ у - Г ) + Х4 ^ г ( у - г )Ч + Р К, ( 1 ) в которое входят безразмерные коэффициенты Я), Яг и Я4. Коэффициент У л определяется из экспериментальной зависимости давления насыщенного пара вблизи и не­ посредственно в критической точке. Отношение Я2/Я4 определяется из температурной зависимости удельных объемов сосуществующих фаз вблизи критической точ­ ки. Однако для определения коэффициентов Я4 и Яг в отдельности для каждой фазы в критической области требуется проведение специальных исследований ве­ щества по изотермам вблизи критической точки. Для абсолютного большинства веществ подобные исследова­ ния отсутствуют вследствие больших методических трудностей их проведения. Поэтому определение Яг и Я4 проводится с некоторым приближением. Нам представляется, что существует более доступ­ ный путь определения указанных коэффициентов. Возьмем от уравнения (1) частную производную [~рр')у Получим: ж ) у = + 1* 7 ЧГ<(1' —И - (V В критический точке при V= V к все члены, кроме первого, в уравнении (2) обращаются в нуль. Поэтому дР Р к дТ ) ук ^ т к ■ у (V Отсюда следует, что вблизи критической точки давле- ниё как для жидкости, так и для насыщенного пара, находящегося с ней в равновесии, будет одинаковым: Р к п - п . ^ К Щ Т - ^ + Р « . (4) Так как в критической точке дР дТ V- ( 11Р (1Т )УК' то 1 /к (5) 102