Синтез, аназиз и структура органических соединений. Вып VI 1974 г.

2. М.С. Вигдергауз, К.А. Гольберт, Р.А. Зимин. Вестник тех. и эконом, информац. НИИТЭхим, *29,1962. 3. КТ Вгоокз. Chemistry and Jndustry, 1317,1959. 4. В. Кузи. Газовая хроматография. Гостоптехиздат,101,1963. 5. Я. Янак.р,Комере. Газовая хроматография. Сборник докладов на П Международном симпоз. в Амстердаме. М., Изд-во ИЛ, 318,1961. 6. VJ.MautKt' F. Г а г кт а п п . B re n n sio jfch t'm ie , *9,263,1964. 7. V .K u s y 0. C h rom a tog raphy, *57,132,1971. 8. Р.И. Сидоров,В.И. Лебедев, В.Г.Лаврентьева, А.П. Лапан. Химия твердого топлива . 1973,*5,95-98. 9. Т. Joh n s. C h r o m a t o g r a p h y 31,1958. 10. (у.Наир р. flngew. th em ., 71,284,1959. КВАНТОВОХИМИЧЕСКИЙ РАСЧЕТ МОЛЕКУЛЫ БЕНЗ-2, I , З-ТИАДИАЗОЛА А.С. Былина, В.С. Коробков Особенности свойств бенз-2,1,3-тиадиазола и его производных неод-т некратно обсуждались на базе химических рентгеноструктурных и спектро­ скопических исследовании [I— 9] . В работе [ ю ] проведен расчет мо­ лекул 6eH3-2,it 3-THa- и селенадиазола методом МО ЛКАО в приближении Хюккеля. Авторы отмечают,что модель, учитывающая гибридизацию Р- и d- - орбиталей серы (селена), лучше согласуется с экспериментальными данными,чем модель с неподеленной парой р - электронов. Все же по­ лученное согласие нельзя считать достаточно хорошим. В связи с этим представляло интерес провести расчет молекулы бенз-2,1,3-тиадиазола усовершенствованным квантовохимическим методом. Ниже приводятся ре­ зультаты такого расчета,выполненного по методу Паризера-Парра-Попла. Структурные данные взяты из [4,5] . Одноцентровые кулоновские ин­ тегралы вычислялись по способу Паризера-Парра [И] а /рр=Д “ А, где А - электронное средство, J -первый потенциал ионизации в соот­ ветствующем Валентном состоянии. Численные значения их были взяты из [1 2 ] . Для атома углерода W p = -J -n = - П ,1 6 э I , )f =11,13 , для атомов азота Wp= -I 4 ,I 2 э! , Р Грр = 1 2 ,3 4 э^ . Считалось, Что атом серы вносит в -ST -электронную систему два элект­ рона. В этом случае Г = [J2 — 'Dj , где 0 2 - второй потенциал ионизации [ 13] , Грр = Г3.04 . Двухцентровые интегралы вычислялись по формуле Матага-Нишимито [14] , резонансные интегралы - по формуле Малликена.Интегралы перекрывания - 8к-