УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ: ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ. 1970 г. ВЫП.2

снмости между AvTax = v ra3—v p=p и (e—- l) /( 2 e + 1) (зависи­ мость Кирквуда-Бауэра-Мага, рис. 6). Очевидно, эта полоса вызвана валентными колебаниями связи С—Н свободных молекул фенилацетилен а. Сравнительно с аналогичной по- Рис. 6. Зависимость Avmax = v ra3— vp_ р для v он фенилацетилена от значения (е—■ll)/(2 s-h l) неполярных растворителей: 1— н. — гексан, 2— циклогексан, 3— че- тыреххлористый углерод, 4— тетрахлор- этилен. 5— сероуглерод, 6— бензол, 7— диоксан. лосой самого ацетилена, у фенилацетилена наблюдается лишь небольшой рост = v maxH значительное снижение (почти вдвое) интегральной интенсивности А [ 7]. Независимость интенсивности указанных выше низко­ частотных полос фенилацетилена от концентрации вплоть до 0,005 моль/л и рост, а не уменьшение, как у полосы 331;1 см - 1, интенсивности с повышением температуры ис­ ключают возможность приписывать эти полосы колебаниям связанных СН-групп. В работе [3] полоса фенилацетилена с максимумом в различных растворителях между 3296—3306 см~~1 рассмат­ ривается как комбинационная, усиленная резонансом Ферми с колебаниями v CH cbo 6 , полоса же с максимумом 3290 см-1 , появляющаяся с повышением концентрации фенилацетилена в циклогексане, приписывается полимерам. В работе [8] низкочастотная компонента полосы vCH моноалкилзамещен- ных ацетилена считается «горячей» полосой, обусловленной переходами v CH+V i—v b где vi — уровень, соответствующий деформационному колебанию СН-связи. Для фенилацетиле­ на, по-видимому, более приемлема последняя трактовка, по- 29