УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ: ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ. 1970 г. ВЫП.2

В случае постоянной частоты столкновений (это можно принять в известном интервале скоростей для таких газов, как Не, паров Zn,Cd, Hg и с меньшей точностью Для паров щелочных металлов [3]) уравнение допускает точное реше­ ние. Удобно ввести безразмерные переменные 2 т Ж vf , (7) \ , I « (Л\’ 'd-ubfeiE’ \ - 3 « и з ) V- ( 8 ) Тогда уравнение (6) примет вид: Это уравнение было решено в работе [1]. Если симмет­ ричную часть функции распределения в начальный момент обозначить через f (v)=fo(v,o) и ввести обозначение - — т е — е .решение уравнения (9) будет выглядеть так: 2-1 -г е . (Ю) При получении решения использовалось требование конеч­ ности fo(v,t) при v — *0 и v -:"х . Легко проверить, что при t—г*-00 (усо 0) решение переходит в максвелловскую функ­ цию с эффективной температурой Т*1“ Г_1-? ' з л -,д- 4; I -fcfefИ1 Если начальное распределение было максвелловским с температурой электронов Т , то оно будет оставаться максвелловским в каждый момент, но с переменной темпе­ ратурой -Г т*,« " 12