УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ: ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ. 1967 г. ВЫП.1

Ввиду трудности подбора спектральных эталонов для сложных сплавов строили зависимости в координатах: раз­ ность почернения соответствующей аналитической пары спектральных линий — глубина диффузионного слоя. Коэф­ фициенты диффузии рассчитывали по методике, описанной в работе [I]. На рис. 1—3 представлены температурные зависимости коэффициентов диффузии марганца, молибдена и кремния, построенные по данным табл. 1—3. На основании этих зави­ симостей вычислены энергии активации, предэкспоненциаль- ные множители и изменения энтропии активации диффузии Рис. 1. Температурная зависи­ мость коэффициента диффузии марганца в диффузионных па­ рах: / - F e - F e + M n (X); 2— F e + C r—Fe-j-Cr+Mn (•). ■ Рис. 2. Температурная зависи­ мость коэффициента диффузии молибдена в диффузионных парах: / - F e - F e + M o (•); 2 —F e-pC r+M n+ T i+M o—F e+ + C r+M n+ T i (X). (табл. 1—3). Значения энергии активации диффузии марган­ ца, молибдена и кремния из бинарного сплава в железо всег­ да меньше соответствующих значений энергий активации в более сложнолегированных системах. Так, например, при диффузии марганца в железо энергия активации составляет 59 ккал/г ат. При диффузии марганца в железе, легирован­ ном хромом, энергия активации повышается до 65 ккал/г-ат. При легировании железа хромом, марганцем и титаном энер- 95