УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ: ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ. 1967 г. ВЫП.1

оо s • *=о y 2K+1 Р2 + т 2 s h7l 2ак 1 1(2лс—{— 1)^ ^ a*+1 (^ ^2к+1 (т))— х "б00 ua-2'2+2Uj/+20T]/ т . _ , . т . „ . г ^ {2ш,тГ+1 X / / 6 " “Т7 — ~~ГГГdudv = — оо — оо f*-4--n*+ оо + о о а 2 4 1 1т - --- “ -о +» u £/+207]4 - - V Г *=о ( 2 /с-|- 1)1 sh [2uv‘{) dudv : е 2 +т|* 1-7* V 1 - sh 7' (S ) ' (14) Окончательно имеем: О / 2*1 / . f t 7 ) = / / W ? = е-£а . е 2 + 7|* 1 - f * sh 2fr)7 \ 1 —т2 / ‘ (15) Легко проверить, что при г-»-оо (^->оо) функция распреде­ ления приближается к максвелловской с температурой рав­ ной температуре нейтрального газа 1 \ . Этот результат не зависит от вида начальной функции распределения / (®,о) = = /(« )• С помощью функции распределения (15) мы можем вы­ числить интересующие нас макроскопические параметры. В качестве примера приведем зависимость от времени средней кинетической энергии электронов 2 т Y ^ £(0 = 1 В Д - ~ к Т г] е м 1 + - ^ к Т 1. Если начальная функция распределения была максвеллов­ ской с температурой Т е0 ,то она будет оставаться максвеллов­ ской в каждый момент с температурой Т е , которая зависит от времени следующим образом: 2т ~ ~М~ Г.(*) = [ Т ео- Т г ) е — I е + Тг. (16) 14