УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ: ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ. 1967 г. ВЫП.1

функции распределения связано с упругими столкновениями электронов с атомами газа. Именно это изменение интересует нас в данной работе. Предполагается, что неупругие удары второго рода не оказывают заметного влияния на эволюцию функции распределения. Столкновения электронов друг с дру­ гом, а также с положительными ионами не учитываются. Кро­ ме того, мы будем предполагать, что функция распределения не слишком быстро изменяется в пространстве. При указанных предположениях кинетическое уравнение Больцмана, описывающее эволюцию функции распределения электронов, имеет вид: J f [/(»') F ( P i )— /Й^Ы1 «б(Р- «) s i n $ d $ d z d Z u где/(г>) и (fv j) — функции распределения электронов и нейт­ ральных атомов, соответственно; v' и с / — скорости электро на и нейтрального атома после столкновения; u ~ \ v — — величина относительной скорости электрона; о (fi, и) — диффе ренциальное эффективное сечение рассеяния для упругих столкновений; р — угол рассеяния в системе центра масс электрона и атома (о < Р < « ), а е — угол, определяющий ориентацию плоскости столкновения ( о < е < 2 я). Пользуясь методом возмущенной функции распределения Лоренца, полагаем / (* 5 = / 0 («)+cos& /i(»)+ v > где & — полярный угол в сферической системе координат. Из уравнения (1) разложением по малому параметру (/и -я—масса электрона, М — масса атома) можно получить два уравнения для функций / 0(®) и /'(о ). Как показано в работе Давыдова [1], а также в работах других авторов (см. например, [ 2 ]), эти уравнения имеют вид: J_(H_ ± f | k T i Уо.) dt vz d v \ A i l M dv ) df± = ___ l_ dt l ‘ (3) Здесь / — длина свободного пробега электрона скорости 11