УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ: ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ. 1967 г. ВЫП.1

( 14 ) 1п Р-л _ Чг . 4~rV . _ j _ , 1El g P i 2e v g* E g {rK—r<&r): Кривая In =f(g), вычисленная в соответствии f послед- Pt ним выражением, напоминает обычную ван-дер-ваальсову, известную для конденсации воды на ионах [5]. Практический интерес представляет характер адсорбции вещества на аэрозоли с разной кривизной поверхности. По­ этому определим экстремум величины А 3 (г), учитывая где v'l — толщина мономолекулярного слоя воды, и вслед­ ствие равенства мономолекулярных потоков в адсорбате по направлению к подложке и обратно v Wo I АЕ \ — ------ : ехр - — v 0 Wi \ R T ) (15) Учитывая еще условие термодинамического равновесия сис­ темы пар — водяная капля: Фг Ф2 (16) нетрудно получить условие оптимального радиуса для части­ цы аэрозоля, инициирующего конденсацию воды: г= г к Р . М А Е ■а (17) Если г > г к , то аналогично, находя экстремум соответст­ вующей работы зарождения жизнеспособной мицеллы на по­ верхности аэрозоля, получим: (18) { р — плотность воды,М — ее молекулярный вес). Следова­ тельно, радиус сферического ядра (или кривизна пор на по­ верхности подложки) це должен сильно отличаться от радиу­ 70