УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ: ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ. 1967 г. ВЫП.1

где U — внутренняя энергия системы, aL — некоторые внешние параметры, A t — обобщенные силы, действующие на систему, Т — температура, * = 1, 2, 3..., и Используя первое начало термодинамики в виде: &С2=ДО-1-24<Ц= dai I f ' ( 3 ) где 8 Q — сообщенное системе количество ;гепла и гф к , можно определить различные теплоемкости системы: С SQ d T д Т ) \ (<) dU daL) Т,ак А 7 ¥ ' (4 ) а также скрытые теплоты, необходимые для изменения како­ го-либо внешнего параметра на единицу при постоянной тем­ пературе и других параметрах: ( f L = *[(£■) \ dat ) Т.ак \ д а , Т,ак + . (5) Выражения (4) и (5) могут быть упрощены на основании связи, устанавливаемой вторым началом термодинамики меж­ ду термическим и калорическим уравнениями состояния ве­ щества: (2L) = т(дЛ) _ л . V<4 ) Т а ’К \ д Т )а 1 ( 6 ) Используя ( 6 ), вместо (4) и (5) получим: „ ( dU \ , 'дА , \ da, С = ( ---- + Z T — - \ д Т ) а , (<) 1 v дТ )ai dT (дА, \ • V = 2 Т\ (') 1 КдТ )ai . (7) ( 8 ) Из выражений (7) и ( 8 ) можно определять различные тепло­ емкости типа Cat, CAt и скрытые теплоты \ а. . Для простейшей системы, характеризуемой внешним пара­ метром V (объемом) и связанной с ним обобщенной силой Р (давлением), уравнения (7) и ( 8 ) принимают вид: 25