УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ: ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ. 1967 г. ВЫП.1

( 2 ) С ^ _ ______P!fl Cp = Cv • T • (3) В формулах (1), (2), (3) и везде далее Cv н С р, , соот­ ветственно,— удельные теплоемкости при постоянном объ­ еме и давлении, ?— отношение удельных теплоемкостей, Т — абсолютная температура, V — объем, Р — давление, р—плотность, с— скорость распространения ультразвуковых волн, М — молекулярный вес. Кроме скоростей ультразвука и плотностей изученных сме­ сей по линии насыщения, для расчета теплоемкостей необхо- , / дР V ( дР димо знать производные ---- и — \ д т ) у { dV • Последние, в част т ности, могут быть получены из уравнения состояния, которому следует вещество в критической области. Подобное уравне­ ние, полученное на основании разложения в ряд термодинами­ ческого потенциала Ф(Р,У,Т) вблизи критической точки, дано в работе Л. Ф. Лепендина [4]. С использованием этого уравне­ ния рядом авторов [5— 8 ] были рассчитаны теплоемкости неко­ торых индивидуальных веществ в критической области жид­ кость— пар, которые удовлетворительно согласуются с ре­ зультатами прямых измерений. Применительно к линии насыщения уравнение состояния критической области в безразмерных переменных имеет вид: К — ^1 Х+ ^2 фт “ГЛ* Ф3’ (4) где Р к f k р к j'k Ф V — У к у к (5) а коэффициенты Хх, Х2, и >ч— безразмерные величины, выра­ женные через критические параметры следующим образом: р к JK \ — 1 т 1 . \ Л1 — Г 1 Л2 р к Р \т VKTK _ Р • -----------------. /-4 - --- р к к y k a УУУГ 3 / Р ' ( 6 ) 2 З а к а з 1 2 6 9 8 17 I ТуЯГ0£ИСДИ«5ТИТуТ i ил. Л. Н. Толстого. BHBJWOitK* о